場效應管放大電路靜態分析說明

根據偏置電路形式，場效應管放大電路的直流通路分為自給偏壓電路和分壓式偏置電路。

一、自給偏壓電路

用N溝道結型場效應管組成的自給偏壓電路如圖Z0217所示。

自給偏壓原理：在正常工作范圍內，場效應管的柵極幾乎不取電流，IG= 0，所以，UG = 0，當有IS = ID流過RS時，必然會產生一個電壓Us＝IsRs＝IdRs，從而有

UGS = UG- US= - IDRS

依靠場效應管自身的電流ID 產生了柵極所需的負偏壓，故稱為自給偏壓。

為了減小RS對放大倍數的影響，在RS 兩端并聯了一個旁路電容 Cs。

估算靜態工作點,由圖Z0217所示電路的直流通路可得：

UGS = UG- US= - IDRSGS0223

UDS = ED - ID（RS + Rd） GS0224

結型場效應管的轉移特性可近似表示為：

式中IDSS為飽和漏電流，VP為夾斷電壓。

求解GS0223～GS0225各式，便可求得靜態工作點Q（ID，UGS，UDS）。

二、分壓式偏置電路

由于參數IDSS ，VP 等與溫度有關，因此，場效應管放大電路也要設法穩定靜態工作點。

實際上，自給偏壓電路就具有一定的穩定Q點的能力。例如：溫度升高使ID增加時，US也隨之增加，從而使UGS 更負，反過來又抑制了ID的增大。但如果對溫度穩定性要求更高時，單純靠增大RS來穩定Q點，勢必會導致Au下降，甚至產生嚴重的非線性失真。圖Z0218所示的分壓式偏置電路，通過R1與R2分壓，給柵極一個固定的IE電壓，這樣就可以把RS選的比較大，而Q點又不致于過低。圖中Rg的主要作用是增大輸入電阻，進一步減小柵極電流。

對分壓式偏置電路，在確定靜悉工作點時，同樣可用圖解法和計算法。與自給偏壓電路不同之處是UG≠0。只需將柵源回路直流負載線方程改為：

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